Thorlabs零级涡旋半波片

零级涡旋半波片

特性

Ø真零级涡旋半波片

Ø控制径向偏振和方位角偏振

Øm=1或m=2的涡旋波片可选
(见比较标签)

Ø中心波长可选择从405 nm到1550 nm
(见规格标签)

Ø兼容光束直径从Ø300 µm到Ø21.5 mm

ر20°的大入射角

Ø可定制涡旋波片

Thorlabs的液晶聚合物(LCP)涡旋半波片设计用于改变光场的径向和方位角偏振。涡旋波片在整个通光孔径上具有恒定延迟，但它的快轴在光学区域上连续旋转。我们提供m = 1(型号前缀WPV10L)或m = 2(型号前缀WPV10)的涡旋波片。两种阶次之间的差异在于波片通光孔径上的快轴分布不同。因而，它们会将线偏振光变成不同的偏振图案(更多信息请看比较标签)。

这些波片安装在铝质外壳中，沿圆周刻有标线，可用于定位波片的中心以将光束对准。m = 1的波片在额外标记处刻有三条线，指示零度快轴的方向(见图1)。每个LCP涡旋波片由夹在两块直径Ø23 mm、厚度1 mm的N-BK7玻璃片中间的LCP薄膜组成。使用光取向技术设置LCP分子的方向，生成连续旋转的快轴，旋转点位于波片中心。由于这些波片的构造，它们具有±20°的大入射角(AOI)。此外，这些涡旋波片兼容直径范围从21.5
mm(0.84英寸)到0.3
mm(0.01英寸)的光束。

涡旋波片产生无衍射贝塞尔光束，这种光束已被证实能够扩大光镊的捕获区域。具体来说，这些波片将标准的TEM00高斯光束转换成所谓的“空心孔”拉盖尔-高斯模，如图2所示。m = 1和m = 2的波片都可以产生空心孔光束；但是最终光束的偏振方向不同(更多信息请看比较标签)。一般而言，相比于m=2的波片，m = 1的波片会产生更小、更圆的空心孔。涡旋波片应该在接近设计波长的单波长下使用；越偏离设计波长，空心孔的光束轮廓就越差。

快轴的标称旋转点虽然位于玻璃基底的正中心，但是每个波片会有所不同，偏差范围在Ø1 mm之内。这些器件外壳上的刻线大致指示了中心位置。

两个外表面上镀有增透膜，增加涡旋波片在特定波长的透过率。它们安装在薄壁Ø1英寸外壳内，兼容我们很多Ø1英寸光学安装座，包括XY平移安装座。

图1：每个波片上都刻有产品型号和辅助对准的指示线。

图2：由WPV10-532 m = 2涡旋波片产生的拉盖尔-高斯空心孔光束强度分布。

零级涡旋半波片：m=1

m = 1涡旋波片放在正交偏振片中间形成的强度分布。

Ø从线偏光产生m = 2的涡旋偏振图案

Ø中心波长可选405 nm
- 1550 nm

ر20°大入射角

这些真零级、m = 1的涡旋半波片设计用于改变光场的径向和方位角偏振。它们在通光孔径上具有恒定延迟，但是快轴在光学区域连续旋转(见曲线标签)。用白光源通过正交偏振片查看时，这些半波片会产生具有2种调制的强度分布(请看右图)。因此，使用线偏振光源时，这些半波片产生m = 2的偏振图案。

m = 1半波片相比下方出售的m = 2半波片能够产生更小且更圆的空心孔强度分布(见比较标签)。此外，这些半波片是偏振敏感元件，如果波片快轴和入射光束的偏振轴相对角度不同，产生的输出偏振也不同。

这些半波片安装在铝质外壳内，外围上的刻线有助于使光束对准半波片的中心。零度快轴由3条线指示。

窗体顶端

窗体底端

零级涡旋半波片：m=2

m = 2涡旋波片放在正交偏振片中间形成的强度分布。

Ø从线偏光产生m = 4的涡旋偏振图案

Ø中心波长可选405 nm
- 1550 nm

ر20°大入射角

这些真零级、m = 2的涡旋半波片设计用于改变光场的径向和方位角偏振。它们在通光孔径上具有恒定延迟，但是快轴在光学区域连续旋转(见曲线标签)。用白光源通过正交偏振片查看时，这些半波片会产生具有4种调制的强度分布(请见右图)。使用线偏光源时，这些半波片会产生m = 4的偏振图案。

m = 2半波片相比上方出售的m = 1半波片将产生更大且更偏椭圆的空心孔强度分布(见比较标签)。

这些半波片是偏振不敏感的元件，无论波片快轴相对于入射光束偏振轴的取向，它们都会产生相似的输出偏振光。这些半波片安装在铝质外壳内，沿着圆周所刻的线有助于使光束对准半波片的中心。

窗体顶端